Главная

Популярная публикация

Научная публикация

Случайная публикация

Обратная связь

ТОР 5 статей:

Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия

Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века

Ценовые и неценовые факторы

Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка

Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы

КАТЕГОРИИ:






РАСЧЕТНАЯ СХЕМА И КЛАССИФИКАЦИЯ СТРУЙ




В специальных сооружениях строительных комплексов, про­мышленных зданиях нашли широкое применение системы венти­ляции и кондиционирования воздуха. Эффективное функциониро­вание их зависит от способов подачи воздуха потребителям. Как правило, такая подача осуществляется с использованием струй. Целесообразно поэтому выявить основные закономерности течения струй и получить необходимые расчетные выражения.

Воздушные струи представляют собой перемещающиеся в сплошной среде потоки воздуха (газа), имеющие конечные раз­меры. Рассмотрим воздушную струю, вытекающую через отвер­стие (рис. 9.1). По своей форме струя напоминает факел. На границах его с неподвижной воздушной средой развивается множест­во вихрей. При этом массы неподвижного воздуха вовлекаются в движение, следствием чего будет увеличение расхода в струе при удалении от отверстия. Скорости в струе при этом уменьшаются. Необходимо отметить, что границы струи являются как бы раз­мытыми, так как значения скоростей движения у границ неболь­шие. На практике границами поперечных сечений струи считают точки, в которых местные скорости составляют около 1 % от зна­чений осевой скорости движения газа. Граничные контуры струи представляют собой кривые линии незначительной кривизны. Для продольного сечения струи криволинейный граничный контур мож­но аппроксимировать ломаными линиями АСЕ и BDF.

Рис. 9.1

 

Пусть из отверстия радиусом r0 вытекает свободная осесим-метричная воздушная струя. В струе выделяют три характерных участка: начальный — 1, переходный — 2, основной — 3. Осью струи является ось абсцисс х. Границы начального и переходного участков обозначены прямыми АС и BD. Соответственно граница­ми основного участка будут линии СЕ и DF. Точка М пересеченияэтих линий находится на оси х и называется полюсом струи, абс­цисса которого X0.

Допустим, из отверстия струя вытекает с постоянной ско­ростью v0. В начальном участке выделяются две характерные зо­ны: первая — ядро постоянных скоростей и вторая — пограничный слой. Ядро имеет эпюру скоростей в попереч­ном сечении в виде прямоугольника со значениями скоростей v 0. Площадь поперечного сечения ядра постоянных скоростей по дли­не струи уменьшается. Ядро как бы «выклинивается». Сечение, где исчезает ядро постоянных скоростей, является конечным для на чального участка и имеет абсциссу хH. В пределах пограничного слоя скорости течения изменяются от v0 до нуля. На рис. 9.1 приведена эпюра скоростей для произвольного сечения с координатой X1 начального участка. На эпюре видны особенности распределе­ния скоростей, характерные для обеих зон.

Переходный участок ограничен теми же линиями АС и BD, что и начальный участок, но лежит между сечениями с абсциссами хH и хП. Этот участок состоит только из пограничного слоя. В пере­ходном участке формируются поля скоростей, характерные для ос­новного участка. Эпюра скоростей для произвольного сечения с абсциссой х2 переходного участка приведена на рис. 9.1. В практи­ке обычно длиной переходного участка пренебрегают, заменяя участок одним переходным сечением. При этом сечения с абсцис­сами хH и хП совмещают и ограничиваются использованием только абсциссы хП.

Основной участок струи расположен в границах СЕ и DF. Он также состоит только из пограничного слоя. Характерная эпюра скоростей для произвольного поперечного сечения с абсциссой х3 представлена на рис. 9.1. Скорости изменяются от максимальной wx на оси до нуля. Границы основного участка наклонены к оси струи под углом 0. Для вентиляционных струй тангенс этого угла tan θ = 0,22. Ранее было отмечено, что, продолжая граничные ли­нии основного участка до осевой линии, можно получить точку пе­ресечения М — полюс струи. Полюс может располагаться как за отверстием, так и до него. Место расположения определяется на­чальной скоростью течения в струе. Классифицируют струи по раз­личным характеризующим признакам.

По особенностям геометрии пространственных форм струи под­разделяются на круглые, плоские, кольцевые и веерные. Круг­лые струи формируются при истечении через отверстия, верти­кальный и горизонтальный размеры которых имеют один порядок. Плоские струи вытекают через отверстия, у которых горизон­тальный и вертикальный размеры отличаются друг от друга на по­рядок и более (истечение через длинные щелевидные отверстия). Применяются также кольцевые и веерные струи [26]. В системах вентиляции встречаются все перечисленные выше струи, однако чаще применяются круглые струи, поэтому в даль­нейшем ограничимся рассмотрением только их.

В зависимости от режима движения газа в струе различают ламинарные и турбулентные струи. Вентиляционные струи всегда бывают турбулентными. Существуют свободные и несвободные струи. Если струя распространяется в среде без помех от стен, колонн и т. д. на всей своей длине, она называ­ется свободной. Свободные струи являются обычно осесимметричными. Контакт струи с какими-либо поверхностями приводит к ис­кажениям геометрических форм ее. Струя в этом случае будет не­свободной. Выделяются затопленные и незатопленные струи. Если вещество струи и среды, куда происходит истечение, одно и то же, то струя является затопленной. Для незатопленных струй вещество струи и среды различно. Вентиляционные струи считаются затопленными.

Различают непрерывные и импульсные струи в зависимости от особенностей течения в струях во времени. Непре­рывные струи представляют собой установившиеся во времени по­токи, параметры их стабильны. В импульсных струях поступление воздуха происходит отдельными порциями. В зависимости от со­отношения скорости звука в газе при данной температуре и скоро­сти течения газа в струе различают дозвуковые и сверх­звуковые струи. Вентиляционные струи являются дозвуковы­ми. Газ в них перемещается со скоростью, много меньшей скоро­сти звука. Воздух, как и любой газ, сжимаем. Плотность его мо­жет значительно изменяться в зависимости от давления. Если вдоль оси струи значения плотности заметно отличаются в различ­ных сечениях, то имеет место струя со сжимаемой сре­дой. Если плотность по длине струи практически постоянная, то имеется струя с несжимаемой средой.

Температура воздуха, вытекающего через отверстие, может от­личаться от температуры окружающей среды. Смешение воздуха среды с имеющимся в струе приводит к изменению температур по длине струи. Следствием такого изменения температур будет переменная по длине струи плотность воздуха. Струя с переменной по длине температурой носит название неизотермической струи. Если температуры воздуха в струе и среде, куда происхо­дит истечение, одинаковы, то имеет место изотермическая струя.

К настоящему времени теория затопленных струй достаточно полно разработана рядом отечественных и зарубежных ученых. Основополагающие результаты получены в работах советских уче­ных Г. Н. Абрамовича, В. Н. Талиева, М. И. Гримитлина и др. Среди зарубежных исследователей необходимо отметить Л. Прандтля, Г. Шлихтинга, В. Толлмина, Т. Трюпеля и др. В настоящей главе по известным из литературы [2, 26, 59 и др.] результатам изложены основы теории воздушных турбулентных струй. На основе теории струй разрабатываются конструкции раз­личных воздухораспределяющих устройств, проектируются систе­мы вентиляции.






Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:

vikidalka.ru - 2015-2024 год. Все права принадлежат их авторам! Нарушение авторских прав | Нарушение персональных данных