ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Теплообмен в термодинамических процессах простых телТеплообмен в любом термодинамическом процессе изменения состояния простых тел может быть выражен в зависимости от величины термодинамической или потенциальной работы процесса. При этом термодинамический процесс в общем случае рассматривается как политропа с переменным показателем. Расчетное выражения теплообмена для простых тел выводится на основе рассмотрения выражения первого начала термодинамики
(109)
Удельная внутренняя энергия для простых тел может быть представлена в виде функции любых двух независимых параметров состояния. Примем, что u =и (p, v). Тогда дифференциал внутренней энергии запишется в следующем виде: . (110)
Последнее выражение (110) можно представить в виде
. (111)
Введем следующие обозначения:
; . (112)
При этом выражение (111) примет вид:
. (113)
Сопоставляя соотношения (109) и (113), получим
(114)
Для определения величин ( и ) рассмотрим два термодинамических процесса: 1. Изоэнергетический процесс (u = idem, du = 0). Для этого процесса показатель политропы принимает значение n = nu. Так как в изоэнергетическом процессе , из уравнения (113) следует, что
(115)
или
. (115а)
2. Адиабатный процесс(d q = 0). В этом процессе показатель политропы принимает значение n = k и называется показателем адиабаты. В адиабатном процессе элементарная термодинамическая работа также не равна нулю, поэтому из выражения (114) имеем
. (116)
Сопоставляя соотношения (115) и (116), получаем следующие выражения:
, . (117)
С учетом полученных соотношений для определения av и ap, находим выражения для расчета удельных значений изменения внутренней энергии и теплообмена в элементарном процессе:
, (118)
. (119)
Соотношения для расчета удельных значений изменения внутренней энергии и теплообмена в конечном процессе имеют следующий вид:
, (120)
. (121)
Полученные соотношения (120), (121) позволяют в координатах p - v построить области подвода и отвода теплоты (рис. 9).
Некоторые характеристики важнейших термодинамических процессов приведены в табл. 1 Таблица 1 Термодинамические процессы изменения состояния простого тела
Продолжение табл. 1 Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|