ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Контрольная работа 2Таблица вариантов
201. Определить количество вещества v и число N молекул кислорода массой m=0,5 кг. 202. Сколько атомов содержится в ртути: 1) количеством вещества n = 0,2 моль; 2) массой m=1 г? 203. Вода при температуре t=4°C занимает объем V=1см3. Определить количество вещества n и число N молекул воды. 204. Найти молярную массу М и массу m м одной молекулы поваренной соли. 205. Определить массу m M одной молекулы углекислого газа. 206. Определить концентрацию п молекул кислорода, находящегося в сосуде вместимостью V=2л. Количество вещества n кислорода равно 0,2моль. 207. Определить количество вещества n водорода, заполняющего сосуд объемом V=3л, если концентрация молекул газа в сосуде n=2×1018 м-3.
– 49 – ними силами. График процесса приведен на рис. 8. Пример 11. Тепловая машина работает по обратимому циклу Карно. Температура теплоотдатчика Т1=500 К. Определить термический КПД h цикла и температуру Т2 теплоприемника тепловой машины, если за счет каждого кило джоуля теплоты, полученной от теплоотдатчика, машина совершает работу А=350 Дж. Решение. Термический КПД тепловой машин показывает, какая доля теплоты, полученной от теплоотдатчика, превращается в механическую работу. Термический КПД выражается формулой h=A/Q1, где Q1 — теплота, полученная от теплоотдатчика, А - работа, совершенная рабочим телом тепловой машины. Зная КПД цикла, можно по формуле h=(T1 – T2)/T1 определить температуру охладителя Т2: Произведем вычисления: h = 350/1000 =0,35; T2 = 500(1 - 0,35) К = 325 К. Пример 12. Найти добавочное давление внутри мыльного пузыря диаметром d=10 cм. Какую работу нужно совершить, чтобы выдуть этот пузырь? Решение. Пленка мыльного пузыря имеет две сферические поверхности: внешнюю и внутреннюю. Обе поверхности оказывают давление на воздух, заключенного внутри пузыря. Так как толщина пленки чрезвычайно мала, то диаметры обеих поверхностей практически одинаковы. Поэтому добавочное давление где радиус пузыря. Так как r=d/2, то p = 8a/d. Работа, которую нужно совершить, чтобы, растягивая пленку, увеличить ее поверхность на DS, выражается формулой A = aDS, или A = a(S — So). В данном случае S — общая площадь двух сферических поверхностей пленки мыльного пузыря; So — общая площадь двух поверхностей плоской пленки, затягивавшей отверстие трубки до выдувания пузыря. Пренебрегая So, получаем A=aS=2pd2a. Произведем вычисления:
– 16 – где Мг –момент внешних сил (в данном случае момент сил трения), действующих на маховик относительно оси z, Jz –момент инерции маховика относительно оси z; Dw – изменение угловой скорости маховика за время . Момент инерции маховика в виде сплошного диска определяется по формуле Изменение угловой скорости Dw=w2-w1 выразим через конечную n2 и начальную п1 частоты вращения, пользуясь соотношением w = 2pn: Dw=w2-w1 =2pn2-2pn1=2p(n2-n1). Подставив в формулу (1) выражения Jz и Dw, получим Mz=pmR2(n2-n1)/Dt. (2) Проверим, дает ли расчетная формула единицу момента силы (Н×м). Для этого в правую часть формулы вместо символов величин подставим их единицы: Подставим в (2) числовые значения величин и произведем вычисления, учитывая, что n1 =480мин-1=480/60с-1 = 8с-1: Знак минус показывает, что момент сил трения оказывает на маховик тормозящее действие. Пример 8. Платформа в виде сплошного диска радиусом R=1,5 м и массой m1=180 кг вращается около вертикальной оси с частотой n=10 мин-1. В центре платформы стоит человек массой m2=60 кг. Какую линейную скорость относительно пола помещения будет иметь, человек, если он перейдет на край платформы? Решение. Согласно условию задачи, момент внешних сил относительно оси вращения z, совпадающей с геометрической осью платформы, можно считать равным нулю. При этом условии проекция Lz момента импульса системы платформа – человек остается постоянной: – 17 – Lz=Jzw = const, (1) где Jz – момент инерции платформы с человеком относительно оси z; w – угловая скорость платформы. Момент инерции системы равен сумме моментов инерции тел, входящих в состав системы, поэтому в начальном состоянии Jz=J1+J2, а в конечном состоянии . С учетом этого равенство (1) примет вид (2) где значения моментов инерции J1 и J2 платформы и человека соответственно относятся к начальному состоянию системы; и – к конечному. Момент инерции платформы относительно оси z пpи переходе человека не изменяется Moмент инерции человека относительно той же оси будет изменяться. Если рассматривать человека как материальную точку, то его момент инерции J2 в начальном состоянии (в центре платформы) можно считать равным нулю. В конечном состоянии (на краю платформы) момент инерции человека J2’=m2R2. Подставим в формулу (2) выражения моментов инерции, начальной угловой скорости вращения платформы с человеком (w = 2pn) и конечной угловой скорости ( = /R, где – скорость человека относительно пола) ( m1R2+0) 2pn = ( m1R2 + m2R2) /R. После сокращения на R2 и простых преобразований находим скорость: = 2pnRm1 /(m1+2m2). Произведем вычисления: Пример 9. Ракета установлена на поверхности Земли для запуска в вертикальном направлении. При какой минимальной скорости , сообщенной ракете при запуске, она удалится от поверхности на расстояние, равное радиусу – 48 – объем в n1=5 раз, а затем был сжат изотермически, причем объем газа уменьшился в n2=5 раз. Найти температуру в конце адиабатного расширения и работу, совершаемую газом при этих процессах. Изобразите процесс графически. Решение. Температуры и объемы газа, совершающего адиабатный процесс, связаны между собой соотношением или где g — отношение теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме; n1=V2/V1. Отсюда получаем следующее выражение для конечной температуры: Работа А1 газа при адиабатном расширении может быть определена по формуле где СV — молярная теплоемкость газа при постоянном объеме. Работа А2 газа при изотермическом процессе может быть выражена в виде или где n2= V2/Vз. Произведем вычисления, учитывая, что для водорода как двухатомного газа g=1, 4, i=5 и М=2×10- 3 кг/моль: Так как 50,4=1,91 (находится логарифмированием), то Дж = 29,8 кДж; Дж=-21 кДж. Знак минус показывает, что при сжатии работа газа совершается над газом внеш
– 47 – Q=DU+A. Произведем вычисления, учтя, что для кислорода M=32×10-3 кг/моль (см. табл. 6 приложения): ; ;
Дж = 0,400×106 Дж = 0,4 МДж;
A=A1=0,4 МДж;
Дж=3,24×106Дж=3,24МДж;
Q=(3,24+0,4)МДж=3,64МДж. График процесса приведен на рис. 7. Рис. 7 Пример 10. В цилиндре под поршнем находится водород массой m=0,02 кг при температуре T1=300K. Водород сначала расширился адиабатно, увеличив свой
– 18 – Земли (R = 6.37×106 м)? Всеми силами, кроме силы гравитационного взаимодействия ракеты и Земли, пренебречь. Решение: Со стороны Земли на ракету действует сила тяжести, являющаяся потенциальной силой. При неработающем двигателе под действием потенциальной силы механическая энергия ракеты изменяться не будет. Следовательно. Т1 + П1 = Т2 + П2, (1) где Т1, П1 и Т2, П 2 – кинетическая и потенциальная энергии ракеты после выключения двигателя в начальном (у поверхности Земли) и конечном (на расстоянии, равном радиусу Земли) состояниях. Согласно условию задачи П1=0, Т2=0, T1= m 2 / 2, П2=mgR. Следовательно, и . Пример 10. Точка совершает гармонические колебания с частотой v=10Гц. В момент, принятый за начальный, точка имела максимальное смещение: xmax= 1 мм. Написать уравнение колебаний точки и начертить её график. Решение. Уравнение колебаний точки можно записать в виде x = Asin(wt + j1), (1) где А – амплитуда колебаний; w – циклическая частота, t – время; j1 – начальная фаза. По определению, амплитуда колебаний A = xmax. (2) Циклическая частота w связана с частотой n соотношением w = 2pn, (3) Для момента времени t=0 формула (1) примет вид xmax= Asinj1, откуда начальная фаза j1 = arcsin = arcsin 1, или j1=(2k+l)×p/2 (k= 0, 1, 2,...). Изменение фазы на 2p не изменяет состояния колеблющейся точки, поэтому можно принять j1 = p/2. (4) С учетом равенств (2)-(4) уравнение колебаний примет вид
– 19 – x=Asin(2pnt+p/2), или x = Acos2pnt, где А=1мм=10-3м, График соответствующего гармонического колебания приведен на рис.5.
Рис.5
Пример 11. Частица массой т= 0,01 кг совершает гармонические колебания с периодом Т= 2с. Полная энергия колеблющейся частицы
E=0,1мДж. Определить амплитуду А колебаний и наибольшее значение силы Fmax, действующей на частицу. Решение. Для определения амплитуды колебаний воспользуемся выражением полной энергии частицы: Е = ½ mw2A2, где w = 2p/Т. Отсюда амплитуда (1) Так как частица совершает гармонические колебания, то сила, действующая на нее, является квазиупругой и, следовательно, может быть выражена соотношением F= – kx, где k – коэффициент квазиупругой силы; х – смещение колеблющейся точки. Максимальной сила будет при максимальном смещении xmax равном амплитуде: Fmax=kA. (2) Коэффициент k выразим через период колебаний: k = mw2=m4p2 /T2. (3) Подставив выражения (1) и (3) в (2) и произведя упрощения, получим . – 46 – Рассуждая так же, получим формулу для вычисления дельной теплоемкости смеси при постоянном давлении: cp=cp,1w1+cp,2w2 Произведем вычисления: cV=(6,24×102×0,8+1,04×104×0,2)Дж/(кг×К)=2,58×103Дж/(кг×К) =2,58 кДж/(кг×К); Cp=(l,04×103×0,8+1,46×104×0,2)Дж/(кг×К)=3,75×103 Дж/(кг×К)=3,75 кДж/(кг×К). Пример 9. Кислород массой m=2кг занимает объем V1=1м3 и находится под давлением p1=0,2МПа. Газ был нагрет сначала при постоянном давлении до объема V2=3м3, а затем при постоянном объеме до давления р3=0,5МПа. Найти изменение DU внутренней энергии газа, совершенную им работу А и теплоту Q, переданную газу. Построить график процесса. Решение. Изменение внутренней энергии газа (1) где i — число степеней свободы молекул газа (для двухатомных молекул кислорода i=5); DT=T3 -Т1 — разность температур газа в конечном (третьем) и начальном состояниях. Начальную и конечную температуру газа найдем из уравнения Менделеева — Клапейрона pV= , откуда T=pVM/(mR). Работа расширения газа при постоянном давлении выражается формулой Работа газа, нагреваемого при постоянном объеме равна нулю: A2=0. Следовательно, полная работа, совершаемая газом, А=А1+А2=А1. Согласно первому началу термодинамики, теплота переданная газу, равна сумме изменения внутренней энергии DU и работы А: – 45 – где i — число степеней свободы молекулы газа; М — молярная масса. Для неона (одноатомный газ) i=3 и М=20×10-3 кг/моль (см. табл. 6 приложения). Произведем вычисления: 6,24×102 Дж/(кг×К); =1,04×103 Дж/(кг×К). Для водорода (двухатомный газ) i=5 и M=2×10-3 кг/моль. Тогда 1,04×104 Дж/(кг×К); 1,46×104 Дж/(кг×К) Пример 8. Вычислить удельные теплоемкости cV и сp смеси неона и водорода, если массовые доли неона и водорода составляют w1=80% и w2=20%. Значения удельных теплоемкостей газов взять из предыдущего примера. Решение. Удельную теплоемкость cV смеси при постоянном объеме найдем следующим образом. Теплоту необходимую для нагревания смеси на DТ выразим двумя способами: Q=cV(m1+m2)DT, Q=(cV,1m1+cV,2m2)DT, где cV,1 — удельная теплоемкость неона; cV,2 — удельная теплоемкость водорода. Приравняв правые части (1) и (2) и разделив обе части полученного равенства на DТ, получим сV(m1+m2)=cV,1m1+cV,2m2. Отсюда или сV=cV,1w1+cV,2w2, где и . – 20 – Произведем вычисления:
Пример 12. Складываются два колебания одинакового направления, выраженные уравнениями
где A1 = 3см, A2 =2см, t1, = 1/6с, t2=1/3с, T = 2с. Построить векторную диаграмму сложения этих колебаний и написать уравнение результирующего колебания. Решение. Для построения векторной диаграммы сложения двух колебаний одного направления надо фиксировать какой-либо момент времени. Обычно векторную диаграмму строят для момента времени t = 0. Преобразовав оба уравнения к канонической форме x=Acos(wt+j), получим Отсюда видно, что оба складываемых гармонических колебания имеют одинаковую циклическую частоту w = 2p/T. Начальные фазы первого и второго колебаний соответственно равны
Произведем вычисления: – 21 – Изобразим векторы a1 и А2. Для этого отложим от резки длиной А1 = 3 см и А2 = 2 см под углами j1= 30° в j2=60° к оси Ох. Результирующее колебание будет происходить с той же частотой w и амплитудой А, равной геометрической сумме амплитуд a1 и A2: A = A1 +A2 Согласно теореме косинусов, Начальную фазу результирующего колебания можно также определить непосредственно из векторной диаграммы (рис 6):
Произведем вычисления: или j=0,735 рад.
Рис.6. Так как результирующее колебание является гармоническим, имеет ту же частоту, что и слагаемые колебания, то его можно записать в виде x=Acos(wt+j) где A = 4.84см, w = 3,14 с-1, j-=0,735рад. Пример 13. Плоская волна распространяется вдоль прямой со скоростью = 20 м/с. Две точки, находящиеся на этой прямой на расстояниях x1=12м и x2 = 15м от источника волн, колеблются с разностью фаз Dj=0,75p. Найти длину волны l написать уравнение волны и найти смешение указанных точек в момент t=1,2 с, если амплитуда колебаний A = 0,1 м. Решение: Точки, находящиеся друг от друга на расстоянии, равном длине волны l, колеблются с разностью фаз, равной 2p; точки, находящиеся друг от друга на любом расстоянии Dx, колеблются с разностью фаз, равной Dj = Dx×2p/l = (x2-x1) ×2p/l.. Решая это равенство относительно l, получаем l=2p(x2-x1)/Dj. (1) – 44 – Решение. На каждую степень свободы молекулы газа приходится одинаковая средняя энергия <ei> = ½ kT, где k — постоянная Больцмана; Т — термодинамическая температура газа. Так как вращательному движению двухатомной молекулы (молекула кислорода - двухатомная) соответствуют две степени свободы, средняя энергия вращательного движения молекулы кислорода , (1)
Кинетическая энергия вращательного движения всех молекул газа Ек= <eвр>N(2) Число всех молекул газа N=NAn, (3) NA — постоянная Авогадро; n — количество вещества. Если учесть, что количество вещества n = т/М, где m — масса газа; М — молярная масса газа, то формула примет вид Подставив выражение N в формулу (2), получаем Ек= NAm <eвр>/M (4) Произведем вычисления, учитывая, что для кислорода M=32×10-3 кг/моль (см. табл. 6 приложения): Пример 7. Вычислить удельные теплоемкости при постоянном объеме сV и при постоянном давлении cp неона и водорода, принимая эти газы за идеальные. Решение. Удельные теплоемкости идеальных газов; выражаются формулами
– 43 – Паскаль является единицей давления. Произведем вычисления по формуле (5), учитывая, что М= 4×10-3 кг/моль (см. табл. 6 приложения): = 0,364 МПа. Пример 5. Баллон содержит т1 = 80 г кислорода и m2 = 320 г аргона. Давление смеси р=1МПа, температура Т = 300 К. Принимая данные газы за идеальные определить объем V баллона. Решение. По закону Дальтона, давление смеси равно сумме парциальных давлений газов, входящих в состав смеси. По уравнению Менделеева — Клапейрона, парциальные давления р1 кислорода и р2 аргона выражаются формулами: P1 = m1RT/(M1V), p2 = m2RT/(M2V). Следовательно, по закону Дальтона, давление cмеси газов p=p1+p2, или откуда объем баллона (1) Произведем вычисления, учитывая, что M1=32×10-3 кг/моль, M2=40×10-3 кг/моль (см. табл. 6 приложения): Пример 6. Найти среднюю кинетическую энергию <eвр> вращательного движения одной молекулы кислорода при температуре Т=350 К, а также кинетическую энергию Eк вращательного движения всех молекул кислорода массой m = 4 г.
– 22 – Подставив числовые значения величин, входящих в выражение (1), и выполнив арифметические действия, получим Для того чтобы написать уравнение плоской волны надо еще найти циклическую частоту w. Так как w=2p/T (T=l/ – период колебаний), то w=2pv/l. Произведем вычисления: Зная амплитуду А колебаний, циклическую частоту w и скорость v распространения волны, можно написать уравнение плоской волны для данного случая: y=Acosw(t-x/ ), (2) где А=0,1 м, w=5pс-1, =20 м/c. Чтобы найти смещение y указанных точек, достаточно в уравнение (2) подставить значения t и x. y1=0,1cos5p(1,2-12/20)м=0,1cos3p м=-0,1 м; y2=0,1cos5p(1,2-15/20)м=0,1cos2,25p м=0,1cos0,25p м=0,071 м=7,1 см. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|