ТОР 5 статей:
Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия
Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века
Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка
Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы
КАТЕГОРИИ:
- Археология
- Архитектура
- Астрономия
- Аудит
- Биология
- Ботаника
- Бухгалтерский учёт
- Войное дело
- Генетика
- География
- Геология
- Дизайн
- Искусство
- История
- Кино
- Кулинария
- Культура
- Литература
- Математика
- Медицина
- Металлургия
- Мифология
- Музыка
- Психология
- Религия
- Спорт
- Строительство
- Техника
- Транспорт
- Туризм
- Усадьба
- Физика
- Фотография
- Химия
- Экология
- Электричество
- Электроника
- Энергетика
Природа диамагнетизма и парамагнетизма
Индуцированный магнитный момент во внешнем магнитном поле возникает у всех без исключения атомов. Он обусловливает возникновение намагниченности направленной навстречу магнитному полю. Поведение конкретного многоэлектронного атома зависит от строения электронных оболочек атома. В ряде атомов электроны на оболочках расположены так, что суммарный (спиновой и орбитальный) магнитный момент оказывается равным нулю. Отклик атома на внешнее поле определяется индуцированным магнитным моментом, и намагниченность в таких веществах оказывается направленной навстречу внешнему полю. Такие вещества являются диамагнетиками с отрицательной магнитной восприимчивостью.
Однако у многих атомов сумма всех магнитных моментов в отсутствие поля не равна нулю. Во внешнем поле происходят два процесса:
1. вещество приобретает намагниченность, направленную навстречу внешнему полю, обусловленную возникновению у атомов индуцированного магнитного момента;
2. вещество приобретает намагниченность, направленную вдоль направления внешнего поля, за счет ориентации в пространстве магнитных моментов, присущих каждому атому в силу их внутренней природы.
В атомах парамагнетиков превалирует второй процесс и результирующая намагниченность оказывается направленной по внешнему полю, а магнитная восприимчивость – положительной.
19.10. Ферромагнетизм: основные особенности, параметры, области использования
Ферромагнетиками называют особый класс веществ, отличающихся не только очень большой магнитной восприимчивостью (о чем мы уже говорили), но и рядом других особенностей.
Первой из них является нелинейный характер зависимости намагниченности от напряженности внешнего магнитного поля.
В обычных парамагнетиках (и диамагнетиках по сути дела тоже) в соотношении (19.17) 
магнитная 
восприимчивость является константой при весьма больших изменениях напряженности магнитного поля 
. Поэтому график зависимости имеет вид, показанный на рисунке 19.5 а.
Аналогичный график для ферромагнетика показан на рисунке 19.5 б. Отметим, что в силу большой восприимчивости ферромагнетиков, на одном графике изобразить обе зависимости практически невозможно. Поэтому график в нижней части рисунка (для парамагнетика) должен практически слиться с осью абсцисс.
Показанный на рисунке 19.5 б график, на котором в исходном состоянии ферромагнетик не имеет намагниченности называется основной кривой намагничения.
Второй особенностью является наличие гистерезиса на зависимости 
. Гистерезисом (дословный перевод - запаздывание) называют отставание изменения 
от изменения 
(рисунок 19.65). Если при намагничивании достигнуто насыщение зависимости 
, то при последующем уменьшении внешнего поля уменьшение намагниченности происходит медленнее по сравнению с изменением напряженности поля при ее нарастании. (Насыщением называется такой характер зависимости некоторой величины, при котором дальнейшее увеличение абсциссы не вызывает изменения ординаты). При обращении внешнего поля в ноль, ферромагнетик остается намагниченным. Его намагниченность в этом случае называется остаточной. Для ее удаления ферромагнетик необходимо поместить в поле с противоположной ориентацией. Величина поля, обращающая остаточную намагниченность в ноль, называется коэрцитивной силой. При увеличении поля противоположного направления намагниченность достигает насыщения, и при уменьшении поля ферромагнетик остается намагниченным в соответствии с его направлением при достижении насыщения.
В переменном поле зависимость следует пунктирной кривой, которую называют петлей гистерезиса. В зависимости от величины коэрцитивной силы, которая отражается на петле гистерезиса ее шириной, ферромагнетики делят жесткие – с широкой петлей гистерезиса, т.е. с большой коэрцитивной силой (а), и мягкие, с узкой петлей и небольшой коэрцитивной силой (б). Предельным выражением жестких ферромагнетиков являются ферромагнетики с прямоугольной петлей гистерезиса (в).
Форма петли гистерезиса во многом определяет область применения данного ферромагнетика. Жесткие ферромагнетики устойчивы к влиянию внешних полей, и их используют для создания постоянных магнитов и магнитной памяти. Мягкие – в устройствах, работающих в переменных полях, например, трансформаторах. Следует иметь в виду, что площадь петли гистерезиса пропорциональна энергии, выделяющейся в ферромагнетике за один цикл перемагничивания. Поэтому в переменном поле жесткий ферромагнетик будет интенсивно разогреваться.
Магнитная проницаемость ферромагнетиков зависит от величины внешнего поля и достигает максимального значения вблизи насыщения. Максимальное значение магнитной проницаемости, остаточная намагниченность и величина коэрцитивной силы являются основными параметрами ферромагнетика. Именно эти величины определяют качество ферромагнетика и область его использования.
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: