ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Напряженность электрического поля в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость.Итак, при внесенции диэлектрика в электрическое поле с напряженностью происходит поляризация диэлектрика, в результате которой возникает поле связанных зарядов, направленное против внешнего поля (см. рис. 2). Напряженность поля связанных зарядов обозначим через ; оказывается она пропорциональна напряженности поля в диэлектрике, т.е. поэтому напряженность поля в диэлектрике , или . откуда (3) где (4) называют относительной диэлектрической проницаемостью вещества или среды; - безразмерная величина; т.к. æ =0 для вакуума и, практически, для воздуха, то для этих же сред = 1. Итак, поле в диэлектрике ослабляется в ε раз, по сравнению с полем в вакууме. Из рис. 2 следует, что связанный суммарный заряд не равен нулю лишь на поверхности диэлектрика. Эти заряды называются поверхностными поляризационными зарядами. 4.4. Теорема Гаусса - Остроградского для поля в диэлектрике. Связь векторов - смещения, - напряженности и - поляризованности Теорема Гаусса - Остроградского для потока вектора в вакууме имела вид: , или где Q - суммарный заряд, охватываемый замкнутой поверхностью S. В диэлектрике Q складывается из свободных (сторонних) зарядов и связанных зарядов, т.е. (5) Можно показать, что . Подставляя эту формулу в (5), после преобразования получим (6) Величину (7) называют вектором электрического смещения или вектором электрической индукции. Она измеряется, как и , в Кл/м2. Учитывая, что находим . (8) Линии вектора могут начинаться или заканчиваться лишь на свободных зарядах, а линии - на свободных и связанных. С учетом (7) формула (6) запишется так , (9) т.е. поток вектора электрического смещения через произвольную замкнутую поверхность S равен алгебраической сумме свободных зарядов, охватываемых этой поверхностью. Это и есть теорема Гаусса - Остроградского в интегральной форме для поля в диэлектрике, которая в дифференциальной форме выглядит так: = dq/dV, Кл / м (10) ρ – объемная плотность свободных зарядов. 4.5. Граничные условия для векторов и Из теоремы Гаусса-Остроградского (9) для поля в диэлектрике, на границе раздела двух диэлектриков, (см. рис. 3), имеем откуда E = E . = , откуда Е = Е . Таким образом, на границе раздела двух диэлектриков касательные составляющие напряженности электрического поля изменяются непрерывно, а нормальные составляющие - скачкообразно. Заключение: С учетом того, что напряженность поля в диэлектрике E = Е / , т. е. в раз меньше, чем в вакууме, ряд формул, описывающих взаимодействие зарядов в диэлектрике, будут иметь другой вид: a) закон Кулона F = , (11) b) напряженность поля точечного заряда q, окруженного диэлектриком, E= , (12) c) потенциал поля точечного заряда q, окруженного диэлектриком, = , (13) d) напряженность поля заряженной плоскости, окруженной диэлектриком, E = , (14) e) напряженность поля между двумя разноименно заряженными пластинами, Е= , (15) f) для заряженного цилиндра, окруженного диэлектриком, Е = , при r (16) g) для заряженного шара, окруженного диэлектриком, E = , при r (17) и т.д., всюду вместо пишется . Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|