Теорема о циркуляци вектора напряженности магнитного поля

Ранее было показано (см. 9.1), что для поля в вакууме . (10)

В случае поля в веществе эта теорема о циркуляции запишется так

(11)

где I и I’ соответственно алгебраические суммы макротоков и микротоков, охватываемых контуром L. Можно показать, что . (12)

С учетом этого (11) перепишется в виде , (13)

или, принимая во внимание (7), найдем и , где I= - алгебраическая сумма макротоков.

В итоге имеем . (14)

Выражение (14) представляет собой теорему о циркуляции вектора и гласит: Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по любому замкнутому контуру L равна алгебраической сумме макротоков, охватываемых контуром. Вектор напряженности магнитного поля , являясь аналогом электрического смещения , определяется только макротоками. Из (14) следует, что Н измеряется в А/ м.

Виды магнетиков

В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости все магнетики под­разделяются на три группы:

1) диамагнетики, у которых c отрицательна и мала (10 10 ); для них несколько мень­ше единицы; диамагнетиками являются Zn, Au, Hg, Si, P, С (графит), Bi (висмут)... Диамагнетики незначительно ослабляют внешнее магнитное поле.

2) парамагнетики, у которых c положительна и мала (10 10 ); и с ростом температуры уменьшается по закону Кюри: c ~ 1 /T, для них несколько больше единицы; диамагнстиками являются щелочные металлы, кислород... Парамагнетики незначительно усиливают внешнее магнитное поле.

3) ферромагнетики, у которых c положительна и очень велика: может достигать, например, у супермалоя 800000; для Fe магнитная проницаемость = 5000. Таким образом, ферромагнетики являются сильномагнитными веществами.

m

Рис. 2 Н

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: