![]() ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Принцип действия синхронной машиныСтатор 1 синхронной машины (рис. 1.1, а) выполнен так же, как и асинхронной: на нем расположена трехфазная (в общем случае многофазная) обмотка 3. Обмотку ротора 4, которая питается от источника постоянного тока, называют обмоткой возбуждения, так как она создает в машине магнитный поток возбуждения. Рис. 1.1 – Электромагнитная схема синхронной машины (а) и схема ее включения (б): 1 – статор, 2 – ротор, 3-обмотка якоря, 4 – обмотка возбуждения, 5 – контактные кольца, 6 – щетки Вращающуюся обмотку ротора соединяют с внешним источником постоянного тока посредством контактных колец 5 и щеток 6. При вращении ротора 2 с некоторой частотой n 2 поток возбуждения пересекает проводники обмотки статора и индуктирует в ее фазах переменную э. д. с. E (рис. 1.1, б), изменяющуюся с частотой f1 =pn2 /60 (1.1)
Если обмотку статора подключить к какой-либо нагрузке, то протекающий по этой обмотке многофазный ток Ia создаст вращающееся магнитное поле, частота вращения которого n1 =60f1 /p. (1.2) Из (1.1) и (1.2) следует, что n 1 = n 2, т.е. ротор вращается с той же частотой, что и магнитное поле статора. По этой причине рассматриваемую машину называют синхронной. В такой машине результирующий магнитный поток Фрез создается совместным действием м. д. с. обмотки возбуждения и обмотки статора и результирующее магнитное поле вращается в пространстве с той же частотой, что и ротор.
При холостом ходе магнитный поток генератора создается обмоткой возбуждения, причем он направлен по оси полюсов ротора и индуцирует в фазах обмотки якоря ЭДС. Электродвижущая сила. Первая гармоническая E 0 = 4,44 flwako 6 a Ф B, (8.3) где wa и ко6а — число витков в фазе и обмоточный коэффициент обмотки якоря; Фв — поток первой гармонической магнитного поля возбуждения.
Методы расчёта сложных цепей 1) Метод эквивалентного генератора напряжения Метод эквивалентного генератора напряжения позволяет определить ток в любой ветви сложной цепи,не определяя истинных токов в других ветвях. Ток,согласно этому методу,определяется по формуле: Iн= Uнхх /(Rвн+ Rн) (2.1) где Rвн- внутреннее сопротивление генератора, Rн- сопротивление ветви,ток в которой рассчитывается, Uнхх- напряжение эквивалентного генератора,определяется как напряжение в ветви при её обрыве. Внутреннее сопротивление можно определить: а) экспериментально,используя зависимость (2.1),если закоротитьRн(Rн=0). Тогда: Iнкз = Uнхх/Rвн следовательно: Rвн =Uнхх/Iнкз б) аналитически,расчётным путём, исключив из схемы все ЭДС,но оставив их внутренние сопротивления,преобразовать схему к одному сопротивле- нию Rвнотносительно точек разрыва. 2) Метод двух узлов Часто встречаются схемы, содержащие только два узла. Наиболее рациональным методом расчёта токов в такой схеме является метод двух узлов. В данном методе за искомое принимается напряжение между двумя узлами схемы. Узловое напряжение определяется по формуле: UabES= (nCnS+ I nGS)/m(2.2) ESгде nCn- алгебраическая сумма произведений ЭДС ветвей на проводимо- сти этих ветвей; In- токи источников тока; GSm - сумма проводимостей всех ветвей,соединяющих узлыa иb. После того,как определено узловое напряжение ток в любой ветви находится на основе обобщённого закона Ома. 3) Метод узловых напряжений Метод узловых напряжений основан на применении первого закона Кирхгофа и закона Ома для участков цепи.Сущность метода сводится к определению узловых напряжений относительно некоторого базисного узла. Если принять потенциал базисного узла равным нулю,то напряжения между остальными узлами и базисным узлом будут равны потенциалам этих узлов.Зная узловые напряжения ветвей,по закону Ома легко определить токи ветвей.
1) Метод узловых потенциалов позволяет уменьшить число совместно решаемых независимых уравнений для расчета цепи до Y - 1, где Y— число узлов схемы замещения цепи. Метод основан на применении первого закона Кирхгофа и заключается в следующем. 1. Один узел схемы цепи принимаем базисным "с нулевым потенциалом. Такое допущение не изменяет разности потенциалов между узлами, а следовательно, напряжения и токи ветвей. 2. Для остальных Y-1 узлов составляем уравнения по первому закону Кирхгофа,.выражая токи ветвей через потенциалы узлов. 3. Решением составленной системы уравнений определяем потенциалы Y- 1 узлов относительно базисного, а затем токи ветвей по обобщенному закону Ома Рассмотрим расчет цепи, содержащей Y= 3 узла (рис. 2.22). Узел 3 принимаем базисным, т.е. потенциал К3 = 0. Из уравнений по первому закону Кирхгофа для узлов 1 и 2 I1+ I3+ J1=0; I2- I3- J2=0; после подстановки выражений токов через потенциалы узлов Решение системы 2). Метод Контурных Токов. Метод контурных токов позволяет уменьшить число совместно решаемых независимых уравнений для расчета схемы цепи до К= В- Bj- Y+ I и основан на применении второго закона Кирхгофа. Рассмотрим сначала расчет схемы цепи без источников тока, т.е. при Bj=0, а затем общий случай. Схема цепи без источников тока. Метод контурных токов для расчета схемы цепи без источников тока заключается в следующем. 1. Выбираем К=В- Y+ 1 независимых контуров и положитель- Для планарных схем, т.е. допускающих изображение на плоскости без пересечения ветвей, достаточным условием выделения А'независимых контуров является наличие в каждом из них одной ветви, принадлежащей только этому контуру.
Для К независимых контуров составляем уравнения по второму закону Кирхгофа, совместное решение которых определяет все контурные токи. Ток каждой ветви определяем по первому закону Кирхгофа как алгебраическую сумму контурных токов в соответствующей ветви. Рассмотрим расчет цепи (рис. 2.25, а) с числом ветвей В= 6, узлов Y= 4, независимых контуров К- В- Y+ 1=6-4+1 = 3. Выберем независимые контуры 1—3 и положительные направления контурных токов в них Iц,I22 и I33 (рис. 2.25, б). В отличие от токов ветвей каждый контурный ток обозначим двойным индексом номера контура. Составим систему уравнений по второму закону Кирхгофа для контуров 7, 2 и 3: решение которой определяет контурные токи Iц,I22 и I33 Токи ветвей (см. рис. 2.25, а) при выбранных для них положительных направлениях находим по первому закону Кирхгофа I1=I11, I2=I22, I3=I33, I4=-I11 –I33, I5=I22+I33, I6=I11 –I22 Все. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|