ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Электрическое поле. Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции полей.Взаимодействие электрических зарядов осуществляется с помощью электрического поля. Электрическое поле – одна из форм материи, существующая вокруг электрического заряда, с помощью которой происходит взаимодействие этих зарядов. Электрическое поле существует и действует на заряды независимо от того, движутся они или неподвижны. Согласно существующей в современной физике теории близкодействия существует конечная скорость распространения электромагнитного поля – скорость света (). Если заряды неподвижны, то электрическое поле называется электростaтическим. Напряженность электрического поля (Е) – векторная физическая величина, характеризующая силовое действие электрического поля. Напряженность электрического поля численно равна силе, действующей на единичный положительный точечный заряд ("пробный" заряд), помещенный в данную точку поля: . Вектор напряженности поля совпадает с направлением силы, действующей на пробный заряд т.е. если q > 0, то вектор напряженности направлен от заряда, при q < 0 – к заряду. Напряженность электрического поля равна единице (), если разность потенциалов между двумя точками на расстоянии 1 м в однородном поле равна 1 В: . Электрическое поле называется однородным, если его напряженность во всех точках одинакова и по модулю и по направлению. Величина модуля вектора напряженности поля, создаваемая точечным зарядом q, равна: или – в векторной форме; или – модуль напряженности. Принцип суперпозиции электрических полей: напряженность электрического поля системы зарядов равна векторной сумме напряженности полей, созданных каждым из этих зарядов в отдельности в данной точке пространства. Для N зарядов: Графически электростатическое поле можно изобразить с помощью силовых линий. Силовыми линиями (линиями напряженности) называют линии, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора напряженности в этой точке поля. Свойства линий напряженности: 1) они не замкнуты, начинаются на положительных, а заканчиваются на отрицательных зарядах; 2) в пространстве между зарядами силовые линии не прерываются и не пересекаются; 3) линии напряженности перпендикулярны эквипотенциальным 4) плотность линий напряженности пропорциональна величине Е.
Электростатические поля простых систем (для задач): 1) Поле шара: или , r > a, где а – радиус шара; r – радиус-вектор, проведенный из центра шара в точку М вне шара, где измеряется поле. а) в случае объемного распределения заряда с плотностью : ; б) в случае поверхностного распределения заряда с плотностью : ; в) электрическое поле внутри сферической полости, равномерно заряженной по поверхности: ; г) электрическое поле внутри шара, равномерно заряженного по объему: при r < a, где - диэлектрическая проницаемость вещества шара; r – радиус-вектор, проведенный из центра шара в точку М внутри шара, где измеряется поле. 2) Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости: 3) Поле плоскопараллельной пластинки толщиной 2а с объемной плоскостью заряда : а) внутри пластинки: , где – диэлектрическая проницаемость вещества пластинки; х – расстояние от средней плоскости пластинки до плоскости, где измеряется напряженность поля 2 а х y
б) вне пластинки: , где – диэлектрическая проницаемость внешней среды; в) при х = а и отсутствии на поверхности свободных зарядов: ; г) при х = а и наличии на поверхности свободных зарядов: . 4) Поле между разноименно заряженными пластинами с одинаковой плотностью : ; в остальном пространстве . 5) Поле вблизи поверхности заряженного проводника. Напряженность поля вблизи поверхности произвольного заряженного металлического проводника в случае, когда заряды в нем находятся в равновесии (т.е. отсутствует электрический ток, а значит, поле внутри него равно нулю), не зависит явно от формы проводника, распределения зарядов в нем и расположения соседних проводников:
6) Поле цилиндра и длинной прямой линии: а) , если цилиндр полый и равномерно заряжен по поверхности, то поле внутри равно нулю; б) – цилиндр равномерно заряжен по объему; где – диэлектрическая проницаемость вещества цилиндра.
7) Поле цилиндрического конденсатора (коаксиального металлического кабеля): , – линейная плотность заряда внутреннего цилиндра.
3. Проводники в электрическом поле. Характерная особенность проводников – наличие большого количества свободных подвижных зарядов электронов. При попадании проводника во внешнее электрическое поле электроны проводимости перераспределяются так, что напряженность результирующего поля (внешнего и внутреннего ) в любой точке проводника будет равна нулю (рис.6.5). Явление перераспределения зарядов в проводнике во внешнем электростатическом поле называется электростатической индукцией или электризацией через влияние. Перераспределяются только собственные заряды в проводнике, в целом он электрически нейтрален. При равновесии зарядов в проводнике потенциал всех его точек одинаков, его поверхность является эквипотенциальной, вектор напряженности поля перпендикулярен к поверхности, внутри проводника он равен нулю. На этом свойстве основана электростатическая защита. Заряды располагаются только на выпуклой стороне проводника. Это соответствует минимуму потенциальной энергии зарядов. Для сферы на ее поверхности ; . Поверхностная плотность заряда . Для тела с переменным радиусом поверхностная плотность заряда увеличивается с уменьшением радиуса кривизны поверхности.
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|