ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2Изучение рассеяния альфа-частиц Краткая теория Проведенные в 1910 -1911 гг. под руководством Э. Резерфорда эксперименты убедительно доказали, что внутри атомов существует положительно заряженное ядро, в котором сосредоточена практически вся масса атома. Размеры ядра не превышают 10-13 см. Отрицательно заряженные электроны находятся на орбитах вокруг атома и определяют его размеры: ~ 10-8см. Резерфорд рассеивал пучок α-частиц (дважды ионизированных атомов гелия Не++) на тонкой золотой фольге толщиной 4ּ10-5 см. В результате электромагнитного взаимодействия с положительно заряженным ядром атома α -частицы начинают двигаться по искривленной траектории, форма которой зависит от закона распределения положительного заряда атома в пространстве. Взаимодействие с электронами можно не учитывать из-за очень большого различия масс электрона и α -частицы. В начале 1900-х гг. Дж. Дж. Томсон предложил модель атома, согласно которой внутри положительно заряженной среды находились электроны, подобно изюму в пудинге. Эта модель получила шутливое название «пудинга». При рассеянии α -частиц на таком атоме должно было бы наблюдаться очень малое отклонение этих частиц от первоначальной траектории. Наблюдения Резерфорда и его сотрудников убедительно показали, что часть α -частиц (хотя и небольшая) рассеивается под очень большими углами. С точки зрения существовавших до того времени представлений о структуре вещества, это было совершенно невероятным событием, однако оно вполне находило объяснение, если предположить, что весь положительный заряд атома сосредоточен в ядре. Расчеты, основанные на законах классической механики и предполагающие, что α -частицы сталкиваются с точечным ядром (размеры которого настолько малы, что ими можно пренебречь), позволяют найти число α -частиц, рассеянных в единицу времени на единицу площади под углом, заданным направлением движения частиц до и после рассеяния [1, ст.536]. (1) § dn’ - количество рассеянных частиц § n0 - количество частиц, пролетающих в единицу времени через единицу площади поперечного сечения пучка § N - количество атомов, приходящееся на единицу площади фольги § r - расстояние от точки рассеяния до точки наблюдения § e - заряд частицы § E - величина заряда атома (ядра) § M - масса частицы § V - скорость частицы § Θ - угол рассеяния Большая часть α -частиц почти не отклоняются от первоначального направления движения, однако и число частиц, рассеянных под углами, превышающими π/2, не равно нулю. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|