ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Закон Біо-Савара-Лапласа
Напруженість магнітного поля Н, створеного постійним струмом, можна обчислити, використовуючи закон, відкритий експериментальне французькими фізиками Ж.Б. Біо і Ф. Саваром у 1820 р. і сформульований в загальному вигляді П.С. Лапласом. Виділимо в провіднику зі струмом достатньо малу ділянку dl, яку можна розглядати як вектор, направлений в той же бік, що й струм I.
Мал. 2.17. Добуток називають елементом струму. Проведемо з елемента струму радіус-вектор r в досліджувану точку А (мал. 2.17). Тоді величина напруженості магнітного поля в точці А, створеного даним елементом струму, дорівнює: (2.45) де - кут між векторами коефіцієнт k залежить від вибору системи одиниць. В системі Напрямок dH визначається правилом свердлика: якщо поступальний рух свердлика збігається з напрямком то напрямок збігається з напрямком обертання рукоятки. Повна напруженість Н магнітного поля, створеного в точці А провідником зі струмом, дорівнює векторній сумі полів, створених всіма елементами струму що складають даний провідник. Якщо всі dH мають однаковий напрямок, то сумарна напруженість магнітного поля знаходиться як інтеграл: (2.46) Знайдемо напруженість магнітного поля у вакуумі для деяких простих контурів зі струмом. Напруженість магнітного поля в центрі колового струму. Коловим називають струм, що протікає по провіднику у формі кола (мал. 2.18). Мал. 2.18. У цьому випадку всі елементи про відника перпендикулярні до радіус- вектора: Відстань від усіх елементів провідника до центра кола однакова і дорівнює радіусу кола Тому інтегрування в (2.46) дає: (2.47) Напрямок вектора Н можна знайти за правилом свердлика і він буде таким, як показано на мал. 2.18 (вектор Н перпендикулярний до площини провідника). Магнітне поле прямолінійного провідника зі струмом (мал. 2.19) обчислюється за формулою: де - відстань від провідника зі струмом до даної точки, - сила струму в провіднику. Якщо провідник нескінченно довгий, то і (2.48) Магнітне поле на осі соленоїда визначається за формулою: (2.49) де п - число витків, які припадають на одиницю довжини соленоїда.
Мал. 2.19. Величина поля на осі не залежить від радіуса соленоїда R, якщо його Довжина
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|