Краткие сведения из теории. Протекание тока в вакууме можно рассмотреть на примере вакуумной двухэлектродной лампы (вакуумного диода)

⇐ Предыдущая 26 27 28 29 30 31 323334 35 Следующая ⇒

Протекание тока в вакууме можно рассмотреть на примере вакуумной двухэлектродной лампы (вакуумного диода). Она представляет собой герметично запаянную стеклянную колбу, из которой откачан воздух, с двумя электродами (Рис. 1). Для того, чтобы через вакуум протекал электрический ток, необходимо электрическое поле и наличие свободных носителей заряда в промежутке между электродами. Понятно, что в вакууме практически нет носителей, поэтому нужно каким-либо способом внести некоторое количество заряженных частиц в вакуумный промежуток.

Познакомимся с поведением электронов проводимости внутри металла. При объединении отдельных атомов металла в кристалл внешние валентные электроны обобществляются, т.е. становятся принадлежащими не "своему" атому, а кристаллу в целом. Они представляют собой "электронный газ", заключенный внутри металла, и в отсутствии внешнего электрического поля хаотически движутся в периодическом поле, создаваемом положительными ионами кристаллической решетки. Отдельные электроны, находящиеся вблизи края металла, могут вылететь за его пределы, но там на них действуют силы притяжения со стороны положительных ионов решетки,

возвращающие электроны в металл. Металл окружен "облаком", состоящим из электронов.

Потенциальные энергии электронов иллюстрирует энергетическая диаграмма (Рис. 2). Уровень W ₀ соответствует энергии покоящегося электрона вне металла, E_с – наименьшая энергия электронов проводимости (дно зоны проводимости). Распределение потенциальной энергии имеет вид потенциальной ямы, глубина которой называется электронным сродством и является важной характеристикой вещества. Понятно, что если электрон имеет полную энергию W меньше W ₀, то он не может покинуть металл. Для этого ему нужно сообщить дополнительную энергию, и в зависимости от способа сообщения этой энергии явление выхода электронов из металла называется термоэлектронной (при нагревании), фотоэлектронной (под воздействием света), вторичной электронной (в результате бомбардировки другими частицами) эмиссией.

Рассмотрим один из способов – термоэлектронную эмиссию. Это явление испускания электронов металлом при нагревании. Если собрать цепь, содержащую вакуумный диод, источник напряжения и амперметр (Рис. 3), то при холодном отрицательном электроде (катоде) амперметр показывает нуль при подаче напряжения на положительный электрод (анод). Если нагреть катод, подключив к нему дополнительный источник напряжения, амперметр обнаружит появление тока. Зависимость анодного тока от напряжения между анодом и катодом нелинейная, т.е. при протекании тока в вакууме закон Ома не выполняется. Даже при отсутствии разности потенциалов амперметр регистрирует ток, так как часть электронов, покинувших катод, движется в сторону анода и может его достичь. При увеличении напряжения таких электронов становится все больше, и при некотором напряжении наступает насыщение (сколько электронов в единицу времени покидает катод, столько же достигает анода). Ясно, что чем больше температура катода, тем больше электронов вылетает из него, и, соответственно, тем выше ток насыщения. Зависимость тока от напряжения в области нарастания тока имеет вид:

где C – постоянная, зависящая от формы и размеров электродов. Например для плоских электродов с площадью S и расстоянием между ними d

Формула зависимости тока от напряжения носит название закона Богуславского-Ленгмюра или "закона ".

Характер зависимости можно объясняеть следующим образом. При эмиссии электронов из катода между электродами находится созданный этими электронами объемный отрицательный заряд, плотность которого плавно уменьшается по мере приближения к аноду (Рис. 4). Этот заряд оказывает тормозящее действие на движущиеся к аноду электроны. Увеличение анодного напряжения приводит к быстрому уходу электронов от катода и, следовательно, уменьшению плотности объемного заряда, вследствие чего анодный ток увеличивается.

Зависимость анодного тока насыщения от температуры катода выражается формулой Ричардсона-Дешмана:

где – плотность тока насыщения, К – постоянная, которая для всех металлов с совершенно чистой поверхностью имеет примерно одинаковые значения, А – величина, имеющая размерность энергии, называемая термоэлектронной работой выхода и равная разности между энергией покоящегося электрона в вакууме W ₀ и наибольшей кинетической энергией электрона в металле (уровнем Ферми) Е_F:

Работа выхода электронов из металла также является одной из важнейших характеристик эмиссионных свойств металлов.

⇐ Предыдущая 26 27 28 29 30 31 323334 35 Следующая ⇒

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:

vikidalka.ru - 2015-2024 год. Все права принадлежат их авторам! Нарушение авторских прав | Нарушение персональных данных