Главная | Случайная
Обратная связь

ТОР 5 статей:

Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия

Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века

Ценовые и неценовые факторы

Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка

Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы

КАТЕГОРИИ:






Магнитное поле и его характеристики. Закон Ампера.




Опыт показывает, что, подобно тому, как в пространстве, окружающем электрические заряды возникает электрическое поле, в пространстве, окружающем токи и постоянные магниты, возникает силовое поле, которое называется магнитным.

Источники магнитного поля:

1) проводники с током; 2) намагниченные тела; 3) переменное электрическое поле.

Идеальные модели:

1) движущийся электрический точечный заряд qV (V– скорость);

2) Элемент тока Idl, где. dl – длина участка проводника, направление которого совпадает с направлением тока.

Силовая характеристика магнитного поля В – вектор магнитной индукции. Помещенный в какую-либо точку поля «пробный» элемент тока Idlиспытывает действие силы:

dF = [Idl, B].(4.1) В скалярной форме dF = Idl B sin α.

Если α = π/2, то Idlперпендикулярно вектору В, а значит dF максимальна. Таким образом:

– (4.2)

определение силовой характеристики магнитного поля В.Единица магнитной индукции – Тесла: 1 Тл = 1 Н/(А∙м).

Формула (4.1) – закон Ампера, dF– сила Ампера.

Если В =const – поле однородное. Направление dF находится по правилу векторного произведения – правилу левой руки (правило буравчика) (рис.4.1).

Магнитная сила dFне является центральной, т.е. не является консервативной.

Графически магнитное поле изображается в виде линий В– силовых линий магнитного поля (рис. 4.2). Это такие линии, которые проводятся так, чтовекторВв каждой точке силовой линии направлен по касательной к ней.Направлениесиловых линий и вектора В определяется поправилу буравчика.

Линии В не имеют начала и конца,таккакне существует магнитных зарядов.

Линии Влибо замкнуты, либо идут из ∞ в ∞, либо бесконечно навиваются на некоторую поверхность, всюду плотно заполняя ее, но никогда не возвращаясь вторично в любую точку поверхности.

 

4.2. Поле точечного заряда, движущегося с V=const и V<< c

(нерелятивистский случай)

Этот закон получен из экспериментальных данных:

, (4.3)

где r– радиус-вектор, проведенный от заряда q к точке наблюдения, µ0 – магнитная постоянная = 4π.10-7 Гн/м.

Закон (4.3) в скалярном виде:

,

где α – угол между векторами Vи В.

 




Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:

vikidalka.ru - 2015-2019 год. Все права принадлежат их авторам! Нарушение авторских прав | Нарушение персональных данных