ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
ТЕРМОДИНАМИКА И МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА
Предположим, что мухи состоят полностью из воды. Если мухи одинаковы и если удар является абсолютно неупругим, очевидно, что кинетическая энергия, которой обладали мухи, пойдет на нагревание и испарение жидкости, доведенной до кипения. Таким образом, энергетическое уравнение, описывающее этот процесс, будет выглядеть следующим образом: кинетическая энергия, которой обладают две мухи, равна количеству теплоты, идущему на нагревание и на парообразование всей воды, из которой они состоят: ; , где c -удельная теплоемкость воды, r- удельная теплота парообразования воды. Производим преобразования и получаем: Мы видим, что скорость не зависит от массы мух, а зависит только от удельной теплоемкости, удельной теплоты парообразования той жидкости, из которой они состоят (воды) и изменения температуры. Очевидно, что конечная температура в уравнении 100 градусов, начальную температуру мы можем задать сами, например 20 или 30 градусов. Значение постоянных величин можно найти в таблице.
На сколько джоулей изменилась внутренняя энергия газа, и какая работа была совершена им?
Количество теплоты, сообщенное газу при постоянстве его объема равно:
Qv =cv m DT, где
Qv = 2 кг. 3,1.103 Дж/К . кг . 100 К = 6,2. 105 Дж. Так как V=const, A=0. Согласно первому закону термодинамики DU = Qv.
Количество теплоты, сообщенное газу при его постоянном объеме, равно: Qv = cv m (T2 - T1). Отсюда:
Из уравнения Менделеева - Клапейрона для начального состояния газа:
Окончательно имеем:
Изобразим процесс в осях p-V. Так как на изохорах работа не совершается, то работа за цикл равна: A=p2 (V2-V1) - p1(V2-V1)= (p2-p1) (V2-V1). Разность объемов газа можно найти из уравнения Менделеева-Клапейрона, записав его для состояний 1 и 4 p1 V1 = n R T1 и p1 V2 = n R T4 Вычитая из второго уравнения первое, имеем: Так как по условию задачи Т4 = 2Т1, то: Работа за цикл равна:
После подстановки численных данных, А = 18,6 кДж.
Рассматривая эту задачу на качественном уровне, мы можем провести следующие рассуждения. Воздух нагревается, средняя кинетическая энергия молекул увеличивается. Следовательно, увеличивается и внутренняя энергия воздуха в комнате. Зная изменение температуры, мы можем рассчитать изменение средней кинетической энергии молекул. Зная объем комнаты, мы можем рассчитать количество молекул, находящихся в ней, и ответить на поставленный вопрос. Но речь идет о жилой комнате. В ней есть щели, через которые воздух может выходить наружу. По всей видимости, комната не теплоизолирована и часть энергии может расходоваться не на нагревание воздуха в комнате, а на нагревание улицы. Как учесть потери энергии не очень понятно. Но очевидно, что в жилой комнате внутренняя энергия меняется не на ту же самую величину, что в закрытой и теплоизолированной комнате при увеличении температуры воздуха, находящегося в ней. Как же решить задачу? Пусть, для простоты рассуждений, воздух в комнате представляет из себя одноатомный идеальный газ. Попытаемся ответить на вопрос: какая часть энергии, получаемой от батарей, теряется? Исходя из формальных соображений, внутренняя энергия одноатомного идеального газа рассчитывается по формуле: где m - масса воздуха в комнате, m - его молярная масса, Т - абсолютная температура. Запишем для воздуха, находящегося в комнате, уравнение Менделеева - Клапейрона: . Решим данные уравнения совместно. Получаем: . Если комната не является герметичной, то давление газа в ней не меняется при повышении температуры и равно атмосферному давлению. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|