ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
I.6. Работа и теплота. Свойства работы и теплоты.A – абсолютная работа, Q – теплота. В дальнейшем будем использовать их удельные величины с теми же обозначениями. Работа бывает не только механической, но и немеханической (например, работа химических реакций). Работа и теплота – единственные формы передачи энергии. Это одна из формулировок I-го начала термодинамики. Установлено, что внутренняя энергия U является однозначной функцией всей совокупности координат состояния системы, то есть U = U(x1, x2,…,xn). Если бы это условие не выполнялось, то стал бы возможен вечный двигатель первого рода – двигатель, творящий работу без подвода энергии извне. Цикл - это круговой процесс, в котором система возвращается в первоначальное состояние. Если цикл идёт по часовой стрелке, то он называется прямым, а если против – обратным. рис.5. Произвольный прямой обратимый цикл. Для произвольного обратимого цикла (рис.5) DU1-а-2-б-1 = 0 или (28) Из математики известно, что равенства вида означают наличие под знаком интеграла полного дифференциал функции U. В любом произвольном процессе изменение внутренней энергии от состояния 1 до состояния 2 определяется ее начальными и конечными значениями, таким образом внутренняя энергия является функцией состояния: (29) Примером функции состояния из другой области является потенциальная энергия Eпот=mgH, величина которой не зависит от траектории подъёма или опускания груза на высоту H. Ранее было получено I-ое начало термодинамики в общем виде: Исходя из того, что единственным источником теплоты и работы является внутренняя энергия системы (U), выделим в правой части этого выражения отдельное слагаемое dQ, соответствующее тепловому взаимодействию: . Как было установлено в ходе развития науки, для всех взаимодействий, кроме теплового, справедливо соотношение: dAk = –dQk, где Ak – абсолютная работа при k-ом взаимодействии (механическая и немеханичекская). Тогда . Введем обозначение и окончательно получим I-ое начало термодинамики в обычной форме dQ = dU + dA (30) Проинтегрируем уравнение (30) и выразим Q Q = ∆U + A (30*) Таким образом, подведенная к системе теплота идет на изменение ее внутренней энергии и на совершение системой абсолютной работы. Исследуем принадлежность A и Q к функциям состояния. Так как . Возможны два варианта:
- оба круговых интеграла имеют нулевые значения; - , при и . Для простоты рассмотрим деформационную систему, которая, как известно, имеет одну (деформационную) степень свободы. Рассмотрим абсолютную работу в произвольном цикле, который совершает эта система.
рис.6. Произвольный цикл деформационной системы. Как известно, геометрический смысл интеграла - это площадь под кривой y = y(x) на отрезке x1-x2. Из рис.6. для произвольного цикла видно, что площадь 1-а-2 в общем случае не равна площади под кривой 2-б-1, поэтому Окончательно и (31) соответственно, (31*) Таким образом, A и Q не являются функциями состояния, а являются функциями процесса. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|