Должны быть меньше единицы, где

.

Мы можем, следовательно, положить

и (20)

так что уравнение (19₁) может быть написано в виде:

. (21)

Здесь, как видно из (20), есть периодическая функция от t с периодом p. Мы приходим, таким образом, к заключению, что в рассматриваемом нами случае вопрос о возбуждении колебаний при помощи периодического изменения самоиндукции колебательной системы приводится к решению уравнения типа (21), к которому, как легко видеть, применимы методы, употребленные например в наших работах "О резонансеn-го рода" (17, 18). Прежде чем перейти к приближенному решению этого уравнения, рассмотрим некоторые другие случаи параметрического возбуждения, с которыми мы имели дело при опытах, и теория которых приводит к тому же дифференциальному уравнению.

При синусоидальном изменении емкости, например по закону:

и наличии в системе дросселя с рассмотренной выше зависимостью между магнитным потоком и током, мы имеем следующее дифференциальное уравнение:

(16₁)

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: