![]() ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Бөлшек күйін кванттық механикада бейнелеу. Толқындық функция. Суперпозиция принципіСәулелену кванттары – фотондардың екіжақты қасиеттері болады, оларды бірінші жағдайда корпускулалар (бөлшектер) ретінде, ал екінші жағдайда толқындар ретінде қарастыруға болады. Осы идеяны 1923-1924 жылдары нөлден өзгеше тыныштықтық массаға ие болатын бөлшектерге арнап қолданған де Бройль болды. Оның болжауынша, бұл бөлшектердің корпускулалық қасиеттерімен қатар толқындық қасиеттері де болады. Әрине, оның ғылыми болжамы сол кезде күтпеген өте батыл ой болды. Де Бройль қатысын басқа да қарапайым әдіспен алуға болады. Оптика курсынан белгілі, толқындық түйдектің топтық жылдамдығы
формуламен сипатталады. Осыдан де Бройль қатысын аламыз (интегралдау тұрақтысын нөлге теңестірсе) Бұл өрнекті үйреншікті түрде жазуға болады
Осы қатыс де Бройль формуласы деген атпен белгілі. Енді де Бройль толқынының физикалық мағынасына тоқталайық. Бөлшектердің толқындық қасиеттері болғандықтан, кванттық механиканың Классикалық физика көріністері бойынша, электронды зарядталған шарик ретінде қарастыруға болады. Ол шарик белгілі бір уақыт мезетінде қатаң анықталған орын алсын, яғни оның анықталған координаты болсын. Осы мезетте шарик анықталған импульске ие болады. Кванттық теория көріністері бойынша, электрон толқындық қасиеттерге ие болады. Осы қасиеттердің негізінде біз бірмезетте электронның импульсін және координатын анықтай алмаймыз. Бұл пікірді Гейзенберг 1927 жылы мына түрде тұжырымдады: бөлшектің координаталарын және импульстерін бірмезетте дәл өлшеу мүмкін емес. Осы тұжырымдауды Гейзенбергтің анықталмағандықтар қатысы деп атайды. Жалпы жағдайда бұл қатыс мына түрде жазылады:
(2.3) – Гейзенбергтің анықталмағандықтар қатысы деп аталынады. Бұл қатыс бойынша, егер
Планк тұрақтысы өте аз шама болғандықтан, анықталмағандықтар қатыстары макроденелер үшін білінбейді. (2.3) қатыс бойынша, егер координатаның мәні дәл анықталса Гейзенбергтің анықталмағандықтар қатысын мына түрде де жазуға болады:
Бұл қатыс бойынша, егер жүйенің энергиясы
мұндағы Де Бройль идеясы бойынша, бөлшектердің толқындық қасиеттері болады. Осыған байланысты, кванттық механикаға мынадай постулат енгізуге болады: бөлшектің күйі толқындық функция
пси - функцияның модулінің квадраты бұл шартты қанағаттандырады. Ақырсыз кішкене аймақ оның көлем элементін
мұндағы
ықтималдық тығыздығы деп аталынады. Енді t уақыт мезетінде v көлемдегі табу ықтималдығын қарастырамыз:
Бұл өрнек шын оқиғаның ықтималдығы. Ықтималдық теориясы бойынша шын оқиғаның ықтималдығы 1-ге тең деп қабылдауға тиістіміз. Егер осы келісімге тоқталсақ, (3.3)-ті бірге теңестіреміз:
Сонымен біз нормалау шартын алдық. Осы шартты қанағаттандыратын
Толқындық функция келесі шарттарды қанағаттандырады. 1. 2. 3. Классикалық физикада суперпозиция принципі жиі қарастырылады. Бұл принцип кванттық механикада да өте үлкен рөль атқарады, оның екі анықтамасы бар. 1. Егер жүйе
мұндағы 2. Егер толқындық функцияны кез келген нөлден өзгеше комплекс санға көбейтсек, онда жаңа толқындық функция жүйенің бастапқы күйіне сәйкес келеді. Квантмеханикалық суперпозиция принципінің орындалуы үшін, қарастыратын теңдеулер сызықтық теңдеулер болуы керек. Егер күрделі күй бар болса, онда (4.1) өрнек былай жазылады:
мұндағы Пашен-Бак эффекті 17 Магниттік резонанс және оны зерттеу әдістері (ЭПР, ЯМР) · Орбиталық магнитік момент. Атомның L механикалық моментімен m магниттік момент байланысқан болады. Сонда L және m шамалары бір-бірінен тұрақты көбейткішпен ғана өзгеше болатындықтан, бұлардың қасиеттері ұқсас: магниттік және механикалық моменттер бірдей ережелер бойынша квантталады. Стационарлық күйде текmL магниттік моменті модулінің және оның проекциялары біреуінің кез келген z өсіне проекциясының нақты мәндері болады. Атомның LL орбиталық механикалық моменті және оның z өсіне LLz проекциясы:
Атомның орбиталық магниттік моменті және оның z осіне проекциясы:
· Спиндік магниттік момент және оның z өсіне проекциясы:
былай анықталады. Мұндағы, S=1/2 болғанда (бір электрон жағдайы) mS=+1/2 және -1/2. · Атомның толық магниттік моменті және оның z өсіне проекциясы:
Мұндағы, g – Ланде факторы (көбейткіші):
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|