Магнит өрісінің атомға әсері

· Зееман эффекті: Магнит өрісінде атомдардың энергетикалық деңгейлерінің жіктелуінен спектрлік сызықтардың жіктелуі.

Сызықтардың жіктелуі энергетикалық деңгейлердің жіктелуімен байланысты, өйткені магниттік моменті бар атом магнит өрісінде мынадай қосымша энергия қабылдайды:

, (1.4.9)

мұндағы, – атомның толық магниттік моментінің өріс бағытына проекциясы. (1.4.7) формуланы ескеріп, әрбір деңгейшенің энергиясы үшін

(1.4.10)

өрнегін жазамыз.

Мұндағы, Е₀ – магнит өрісі жоқ жағдайдағы деңгейдің энергиясы.

Осыдан кванттық саны J деңгейдің магнит өрісінде бір-бірінен бірдей қашықтықта орналасқан 2J+1 деңгейшелерге жіктелетіндігі келіп шығады; және жіктелу шамасы g Ланде көбейткішінен тәуелді болады, яғни көрші деңгейшелердің dЕ аралығы g-ға пропорционал: dЕ~g болады. Сонымен, магнит өрісі деңгейлерді жіктеу нәтижесінде m_J бойынша азғындалуды жояды.

Әртүрлі деңгейлерге жататын деңгейшелер арасында m_J кванттық саны үшін мына сұрыптау ережелері

(1.4.11)

орындалатын кванттық ауысулар ғана мүмкін болады. -ге сәйкес құраушылар p-, ал -ге сәйкес құраушылар s-құраушылар деп аталады. Магнит өрісіне перпендикуляр бақылағанда p-де s-да құраушылар көрінеді. Магнит өрісі бойымен бақылағанда s-құраушылар ғана көрінеді.

Жиілігі w₀ спектрлік сызықтың зеемандық құраушыларының w жиілігі:

формуласымен анықталады.

(1.4.10) өрнегіне сәйкес, ығыспаған сызыққа қатысты магнит өрісінде Dw-зеемандық ығысу:

, (1.4.12)

Мұндағы, шамасын Лоренцтік ығысу деп атайды.

· Қарапайым Зееман эффекті жағдайында спектрлік сызық магнит өрісінде үш құраушыға жіктеледі. Қарапайым эффект нәзік түзілісі жоқ спектрлік сызықтарға тән. Осындай сызықтар синглеттік деңгейлер (S=0, J=1, m_J=m_L, g=1) арасындағы кванттық ауысулардан пайда болады. Сондықтан (1.4.12) формула

(1.4.13)

түріне келеді.

Мұндағы, , яғни шынында үш құраушы пайда болады, бұлардың зеемандық ығысуы:

. (1.4.14)

· Күрделі Зееман эффекті жағдайында магнит өрісіне орналастырылған жарық көзінен шығарылатын спектрлік сызық үштен артық құраушыларға жіктеледі. Бұл (1.4.10) өрнегінен көрініп тұрғандай, деңгейлердің өздерінің жіктелуінің g Ланде көбейткішіне тәуелділігіне байланысты, яғни ақыр аяғында электронның спині және оның екі еселенген магнетизмі болуымен байланысты.

Күрделі Зееман эффекті спектрлік сызықтардың зеемандық жіктелуі нәзік түзіліс құраушылары аралығымен салыстырғанда кіші болатын әлсіз магнит өрісінде байқалады.

Берілген спектрлік сызық әлсіз магнит өрісінде қандай Зееман эффектісіне (қарапайым, әлде күрделі) душар болатынына бірден жауап беру әрқашан мүмкін бола бермейді. Мысалы, а) ²D_5/2®²P_3/2; ә) ⁵I₅®⁵H₄ ауысуларында пайда болатын сызықтарды алайық. Бәрінен бұрын кванттық ауысу болатын күйлерде g Ланде факторы бірдей бола ма, әлде болмай ма, соны тексеру керек. Бұған (1.4.8) көмегімен көз жеткізуге болады. Сонда а) g₁¹g₂, сондықтан Зееман эффекті күрделі; ә) g₁=g₂, демек- Зееман эффекті қарапайым болады екен.

· Пашен-Бак эффекті. Күшті магнит өрісінде және моменттері арасындағы байланыс үзіледі де, олар өздерін магнит өрісімен бір-бірінен тәуелсіз әсерлеседі. Осы жағдайда бұлардың магнит моменттерімен байланысты қосымша энергия

(1.4.15)

болып анықталады.

Рұқсат етілген кванттық ауысулар мына сұрыптау ережелеріне бағынады:

. (1.4.16)

Осының нәтижесінде қарапайым Зееман эффекті байқалатын болады.

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: