ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
LINE TO(fa,-fa) TO (fa,fa) TO (-fa,fa) TO CLOSEMONITORS { show progress } PLOTS { save result displays } contour(psi) as "linii toka " vector(Vx,Vy)as "pole skorostei" norm contour(P) as "pole davleniya" painted ! CONTOUR(u) END 3 вывод: для случаев источников (стоков) изменение поля давления происходит только вблизи источников (стоков).
Вихревая точка. Если умножить комплексный потенциал течения источник – сток на мнимую единицу i, то действительная и мнимая части этого потенциала поменяются местами, это же произойдёт с эквипотенциалями и линиями тока. Комплексный потенциал нового течения примет вид . Потенциал скорости и функция тока будут, соответственно, ; , а проекции скоростей ;
Рассматриваемое течение носит циркуляционный характер, при этом скорость в центральной точке равна бесконечности и с ростом расстояния от неё убывает обратно пропорционально расстоянию. Рассмотренное течение называется вихревой точкой. Постоянную ɑ, пользуясь формулой (3.16), можно выразить через циркуляцию скорости , откуда . title "Vichrevaya tochka" Variables psi { define PSI as the system variable } Definitions far = 5 { size of solution domain } psi_far = 5*ln(r) { solution at large x,y } V1=1 P1=1 ro=1 psi1=5*ln(r) Vx=-dy(psi1) Vy=dx(psi1) Vxx=-dy(psi) Vyy=dx(psi) Pt=P1+ro/2*(V1^2-(Vx^2+Vy^2)) P=P1+ro/2*(V1^2-(Vxx^2+Vyy^2)) Equations div(grad(psi)) = 0 Boundaries region 1 { define the domain boundary } start(-far,-far) { start at the lower left } value(psi) =0 5 line to (far,-far) { walk the boundary Counter-Clockwise } Line to (far,far) Line to (-far,far) line to close { return to close } start(0.0001,0) { start at lower left corner of airfoil } value(psi)= psi_far { specify no flow through the airfoil surface } arc(center=0,0)angle=360 Monitors contour(psi) zoom (-4,-4,8,8)as "stream lines" plots { write hardcopy files at termination } !grid(x,y) zoom (-4,-4,8,8) contour(psi) zoom (-4,-4,8,8) as "stream lines shisleno" { show the flow vectors: } contour(psi1) zoom (-4,-4,8,8) as "stream lines analitik " vector(-dy(psi),dx(psi)) zoom (-4,-4,8,8)as "pole skorostey chisleno" norm vector(-dy(psi1),dx(psi1)) zoom (-4,-4,8,8)as "pole skorostey analitik" norm contour(Pt) zoom(-0.001,-0.001,0.002,0.002) as "Davlenie analitik"!painted contour(P) zoom(-0.001,-0.001,0.002,0.002) as "Davlenie shisleno"!painted ! surface(psi) zoom (-4,-4,8,8) as "stream lines" End
Вихреисточник. Рассмотрим течение, определяемое комплексным потенциалом, полученным путём сложения комплексных потенциалов источника и вихревой точки . Используя представление комплексной переменной в полярной системе координат , получим комплексный потенциал исследуемого течения в виде , при этом потенциал скорости и функция тока будут соответственно ; Из полученных формул несложно установить, что семейства линий эквипотенциалей и линий тока определяются соответственно уравнениями и представляют собой взаимно ортогональные семейства логарифмических спиралей (4.15) . Вихреисточник Рассмотренное течение называется вихреисточником.
{ Fill in the following sections (removing comment marks! if necessary), and delete those that are unused.} TITLE" postupatelnoe techenie" { the problem identification } {COORDINATES cartesian2 { coordinate system, 1D,2D,3D, etc } VARIABLES { system variables } u { choose your own names }} DEFINITIONS { parameter definitions } b=1!staged (0.01,0.05,0,1,0.8) a=1 fa=9 V0=170 ro=500 P0=800 psi=b*arctan(y/x)+a*ln(r) Vx=-dy(psi) Vy=dx(psi) V=sqrt(Vx^2+Vy^2) P=(V0^2/2-V^2/2+P0/ro)*ro {EQUATIONS { PDE's, one for each variable } div(grad(u))=0 { one possibility }} BOUNDARIES { The domain definition } REGION 1 { For each material region } 10 START(-fa,-fa) { Walk the domain boundary } Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|