Методы наблюдения интерференции. Зеркала Френеля, зеркало Ллойда.

Бизеркала Френеля Источниками когерентных волн S₁ и S₂ служат два мнимых изображения S. Расстояние S₁S₂= 2l тем меньше и, следовательно, интерференционная картина тем крупнее, чем меньше угол между зеркалами a. Максимальный телесный угол, в пределах которого могут еще перекрываться интерферирующие пучки, определяется углом 2ф — угол C₁S₁C^’₁= угол C₂ S₂C^’₂, находимым из условий S₁C₁S₁||S₂OC₂ и S₁OC^’₁||S₂B₂C₂’. При этом экран должен быть расположен достаточно далеко (теоретически — бесконечно далеко). На основании законов отражения угол 2j = 2a, где a — угол между зеркалами. Таким образом, апертура перекрывающихся пучков не может быть больше, чем 2 a. Для экрана, расположенного на конечном расстоянии, 2j < 2a. Значение 2a имеет и апертура интерференции 2w= угол РSP, т. е. угол между парой интерферирующих лучей, сходящихся после отражения в какой-либо точке весьма удаленного экрана. На рис. апертура интерференции показана для центральной точки поля М экрана, расположенного на конечном расстоянии от S₁S₂.

Т о, в бизеркалах Френеля и апертура перекрывающихся пучков (определяющая телесный угол интерферирующих. потоков), и апертура интерференции имеют одинаковое значение и зависят от величины угла между зеркалами,отсюда следует, что бизеркала Френеля не могут обеспечить бо льшие размеры интерферениионой

картины, что делает эту установку малопригодной для демонстрации. К тому же для получения достаточно широких полос интерференции надо работать при малых значениях угла между зеркалами, следя в то же время за тем, чтобы зеркала в месте соединения не образовывали ступеньку, которая становится источником дополнительной разности хода.

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: