Бипризма Фр е н е л я

Максимальная апертура перекрывающихся пучков 2ф соответствует бесконечно удаленному экрану и определяется условием S₁B₁R₁||S₂OR₂ и S₁OQ₁||S₂B₂Q₂.

При экране, расположенном на конечном расстоянии, эта апер­тура несколько меньше. Апертура интерференции 2w= угол РSP. несколько меньше апертуры перекрывающихся пучков (2w показано для центральной точки поля М для экрана, расположенного на конечном расстоянии от S₁S₂; для других точек поля 2w практически имеет то же значение). Так как преломляющие углы бипризмы делаются очень малыми, для того чтобы обеспечить малое расстояние S₁S₂ и, следовательно, широкие полосы интерференции, то практически апертура интерференции не отличается от апертуры перекрывающихся пучков. Поэтому, так же, как и при бизеркалах, расположение с бипризмой дает малое поле интерференции.

. Зеркало Ллойда. Прямой пучок от источ­ника интерферирует с пучком, отраженным от зеркала под углом, близким к прямому. Таким образом, источниками когерентных волн являются источник S и его мнимое изображение в зеркале S₁.В отличие от схем Френеля в схеме Ллойда апертура интерференции 2w сильно зависит от того, для какого места на экране исследуется интерференция. Она тем меньше, чем ближе это место к центру поля (к плоскости зеркала) (см. рис.). Поэтому для точек экрана, близких к плоскости зеркала, можно пользоваться сравнительно широкими источниками, и установка получается достаточно светосильной; однако при этом на некотором расстоянии от плоскости зеркала полосы размываются.

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском: