Главная
Популярная публикация
Научная публикация
Случайная публикация
Обратная связь
ТОР 5 статей:
Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия
Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века
Ценовые и неценовые факторы
Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка
Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы
КАТЕГОРИИ:
|
Сложение гармонических колебаний одного направления с одинаковыми частотами
Гармоническим колебанием называется простое периодическое колебание, при котором смещение X меняется со временем по закону косинуса или синуса.
Пусть тело одновременно находится в двух колебательных движениях одного направления с одинаковыми угловыми частотами w, но с различными амплитудами A и начальными фазами j:
X1=A1× cos(w t + j1),
X2=A2× cos(w t + j2)
В результате сложения таких колебаний получится также гармоническое колебание:
X=A× cos(w t + j),
в котором частота w остается прежней, а амплитуда A и начальная фаза j окажутся равными:
A= ,
tgj= 
Аналогичный случай сложения справедлив также для электрических колебаний, в которых роль смещения X и его амплитудных значений A выполняют: заряд q, сила тока I или напряжение U.
Сложение колебаний можно наглядно представить в виде векторной диаграммы (рис.1).
На этой диаграмме: A1 и A2 – амплитуды, X1 и X2 – смещения, j1 и j2 начальные фазы складывающихся колебаний; A, X и j – соответственно амплитуда, смещение и начальная фаза результирующего колебания. Если привести вектора во вращение с угловой скоростью w, то их проекции будут перемещаться по оси X в пределах амплитудных значений от –A до +A, причем координаты этих проекций будут изменяться по закону: X=A× cos(w t+j). Следовательно, проекции векторов на оси X будут совершать гармонические колебания с амплитудами, равными длине векторов, угловыми частотами, равными угловой скорости вращения векторов, и начальными фазами, равными углам, образуемым векторами с осью в начальный момент времени.
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|