![]() ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Основные законы и формулы. где F – сила взаимодействия точечных зарядов q1 и q2;
· Закон Кулона
где F – сила взаимодействия точечных зарядов q1 и q2; r – расстояние между зарядами; e – диэлектрическая проницаемость среды; e0 – электрическая постоянная (e0=8,85×10-12 Ф/м). · Напряженность
где F – cила, действующая на единичный точечный положительный заряд q 0, помещенный в данную точку поля; Π – потенциальная энергия точечного положительного заряда q 0, находящегося в данной токе поля (при условии, что потенциальная энергия заряда, удаленного в бесконечность, равна нулю). · Сила, действующая на точечный заряд, находящийся в электрическом поле, и потенциальная энергия этого заряда:
· Напряженность и потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов (принцип суперпозиции, или наложения, электрических полей):
где · Напряженность и потенциал поля, создаваемого: 1) точечным зарядом
где r – расстояние от заряда q до точки, в которой определяются напряженность и потенциал; 2) проводящей заряженной сферой радиусом R на расстоянии r от центра сферы: а) Е = 0; б) в) где q – заряд сферы. · Линейная плотность заряда
где l – длина заряженного тела. · Поверхностная плотность заряда
· Напряженность поля, создаваемого бесконечно длинной равномерно заряженной линией или бесконечно длинным цилиндром на расстоянии r от нити или оси цилиндра:
где t – линейная плотность заряда. · Напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью:
где s – поверхностная плотность заряда. Напряженность поля между двумя равномерно и разноименно заряженными бесконечными параллельными плоскостями (поле плоского конденсатора)
· Напряженность и потенциал поля, создаваемого распределенными зарядами. Если заряд равномерно распределен вдоль линии с линейной плотностью t, то на линии выделяется малый участок длиной dl с зарядом dq = t × dl. Такой заряд можно рассматривать как точечный и применять формулы:
где Используя принцип суперпозиции электрических полей, находим интегрированием напряженность
Интегрирование ведется вдоль всей длины l заряженной линии (см. примеры 3 и 4). · Связь потенциала с напряженностью: а) в общем случае
б) в случае однородного поля
где d – расстояние между точками с потенциалами j 1 и j 2, взятое вдоль электрической силовой линии; в) в случае поля, обладающего центральной или осевой симметрией · Электрический момент диполя
где q – заряд;
· Работа сил поля по перемещению заряда q из точки поля с потенциалом j 1 в точку с потенциалом j 2
где Еl –проекция вектора напряженности dl – величина перемещения. В случае однородного поля
где l – величина перемещения; a – угол между направлением вектора · Электроемкость: а) уединенного проводника
где j – потенциал проводника (при условии, что в бесконечности потенциал проводника равен нулю); б) плоского конденсатора
где U – разность потенциалов пластин конденсатора; S – площадь пластины (одной) конденсатора; d – расстояние между пластинами; в) уединенной проводящей сферы (шара) радиуса R
· Электроемкость батареи конденсаторов: а) при последовательном соединении
б) при параллельном соединении: С = С 1 + С 2 + …….+ Сn, где n – число конденсаторов в батарее. · Энергия заряженного уединенного проводника
· Энергия заряженного конденсатора
· Объемная плотность энергии электрического поля
· Сила постоянного тока
где q, dq – заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за время t, или dt. · Плотность тока
где S – площадь поперечного сечения проводника. · Связь плотности тока со средней скоростью
где q – заряд частицы; n – концентрация заряженных частиц. · Закон Ома: а) для однородного участка цепи, не содержащего ЭДС
где R – сопротивление участка; б) для участка цепи, содержащего ЭДС
где e – ЭДС источника тока на данном участке; R – полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений); в) для замкнутой (полной) цепи
где R – внешнее сопротивление цепи; r – внутреннее сопротивление источника тока с ЭДС e; г) в дифференциальной форме
где j – плотность тока; g – удельная проводимость; Е – напряженность электрического поля. · Связь удельной проводимости g с подвижностью b заряженных частиц (ионов)
где qi – заряд иона; n – концентрация ионов; b+ и b- – подвижности положительных и отрицательных ионов. · Сопротивление R и проводимость s однородного проводника длиной l и площадью поперечного сечения S:
где r – удельное сопротивление проводника;
Сопротивление проводника с переменным сечением вычисляется путем интегрирования выражения
· Общее сопротивление системы проводников: а) б) где Ri – сопротивление i -го проводника. · Законы Кирхгофа: а) первый закон: где б) второй закон: где
· Работа тока а) для любого участка цепи: б) для участка, не содержащего Э.Д.С: · Мощность тока: · Закон Джоуля-Ленца (тепловое действие тока в проводнике сопротивлением R за время прохождения тока t)
· Полная мощность, выделяющаяся в замкнутой цепи
где e – ЭДС источника тока.
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|