![]() ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
Уравнение состояния квантового идеального газа. Обменные эффекты.
Уравнение состояния – это уравнение, связывающее переменные Мы знаем выражение для свободной энергии Гельмгольца Отсюда удобно получать давление: Выражение для термодинамического потенциала: Получив Воспользуемся этим выражением: Интегрируем по частям и сводим это выражение к интегрированию по энергии.
Тогда: Тогда для
Теперь имеем соотношения: Тогда: В результате получаем: Это соотношение выполняется ещё и для классического идеального газа. Но для Больцмановского идеального газа было:
У нас газ – квантовый, поэтому соотношение для Нам следует рассчитать этот интеграл, он берётся приближенно. В классическом случае было
Теперь подставим это в наш интеграл: Введём переменные:
Этот интеграл распадается на два. Первое слагаемое даёт Больцмановскоий результат(классический), а второе дает квантовую поправку, поэтому: И уравнение состояния: Запишем Этот интеграл сводится к гамма-функции. Вводится обозначение:
Тогда:
Тогда: И мы оценили квантовую поправку к термодинамическому потенциалу Так как свободная энергия Найдём поправку
Тогда: Напомним, что Обозначим: Тогда: Таким образом, получили уравнение состояния в виде: Добавки за счёт квантовых свойств системы оказываются в зависимости от систем частиц различными: «+» - для Ферми-Дирака «-» - для Бозе-Эйнштейна. Это называют обменными эффектами, которые обусловлены симметрией волновых функций(симметрией или антисимметрией – т.е. зависит от спина).
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|