Угловой скорости твердого тела
Однородная пластина H массой вращается вокруг вертикальной оси z с постоянной угловой скоростью ; при этом в точке О желоба АВ пластины на расстоянии АО от точки А, отсчитываемом вдоль желоба, закреплена материальная точка К массой (рис. 23−27). В некоторый момент времени (t = 0) на систему начинает действовать пара сил с моментом . При действие пары сил прекращается и далее пластина вращается по инерции с угловой скоростью . В некоторый момент времени 0 (новое начало отсчета времени) точка К (самоходная тележка) начинает относительное движение из точки О вдоль желоба АВ (в направлении к В) по закону ОК .
Определить значения и угловой скорости пластины в моменты времени и , пренебрегая сопротивлениями вращению пластины и массой вертикального вала. Необходимые для решения данные приведены в табл. 4, а требующиеся для расчетов моменты инерции тел – в табл. 5.
Примечание. В таблице 4 знак минус перед и соответствует направлению вращения часовой стрелки, если смотреть со стороны положительного направления оси z.
Пример выполнения задания (рис. 28). Дано: 
кг; кг; H·м; рад/с; м;
м; с; м; с.
Определить и , считая тело H однородной круглой пластиной, а вал ED невесомым.
Решение. Объект исследования – механическая система, состоящая из пластины Н с валом и материальной точки К. Для решения задачи воспользуемся теоремой об изменении кинетического момента механической системы
Рис. 23

Рис. 24

Рис.25
Рис. 26
Рис. 27



Рис. 28
, (1)
где кинетический момент рассматриваемой системы относительно оси z; − главный момент внешних сил, приложенных к системе, относительно этой оси.
На систему за время от до t = действуют сила тяжести пластины, сила тяжести точки К, пара сил с моментом , а также реакции подпятника Е и подшипника D (рис. 28, а).
Предположим, что вращение пластины Н происходит против хода часовой стрелки, если смотреть со стороны положительного направления оси z; будем считать это направление вращения положительным при определении знаков кинетических моментов.
Найдем выражение кинетического момента системы, кото-
рый складывается из кинетического момента пластиныи кинетического момента точки К, являющегося моментом ее количества движения относительно оси , т. е. .
Момент инерции круглой однородной пластиныотносительно оси вращения, проходящей через ее центр масс, равен . Тогда кинетический момент пластины .
Материальная точка К, закрепленная в точке О пластины, имеет скорость где − хорда окружности радиуса а, стягивающая дугу длины , поэтому центральный угол и треугольник является равносторонним со стороной, равной (рис. 28, a). Тогда 
Таким образом,
.
Главный момент внешних сил равен вращающему моменту , так как остальные силы системы момента относительно оси z не создают.
Уравнение (1), выражающее теорему об изменении кинетического момента, примет вид:
, (2)
где (c = 240 Н·м/с).
В уравнении (2) разделим переменные

и проинтегрируем левую и правую части уравнения в соответствующих пределах

(3)
Из уравнения (3) получим
рад/с.
После прекращения действия момента пластина H вращается по инерции с угловой скоростью ; при этом к системе приложены силы а также реакции подпятника и подшипника
(рис. 28, б).
Те же внешние силы действуют на систему и в течение промежутка времени от до при движении самоходной тележки К.
Уравнение, выражающее теорему об изменении кинетического момента системы, имеет для этого периода времени вид:
т. е. 
Определим значения кинетических моментов при и при и приравняем эти значения.
Для 
кг·м2/с.
При >0 скорость точки К складывается из относительной скорости по отношению к пластине H и переносной скорости в движении вместе с пластиной. Поэтому для покажем два вектора количества движения точки: и (рис. 28, б).
В момент времени с , тогда центральный угол , и точка К попадает в точку B пластины, поэтому
(4)
где момент инерции ; расстояние (как гипотенуза прямоугольного равнобедренного треугольника ); относительная скорость 
Тогда при с из выражения (4) получим

.
Приравнивая и , находим:
, откуда рад/с.
Ответ: рад/с; рад/с.
Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|